1，自發極化
鐵電晶體管是電介質中特別重要的壹類電介質晶體管。電介質的特點是通過感應而不是傳導來傳播電的作用和影響。從這個意義上說，我們不能簡單地認為電介質就是絕緣體。
在電介質中起主要作用的是束縛電荷。在電的作用下，它們以正負電荷重心不重合的極化方式傳遞和記錄電的影響。而鐵晶體管，即使沒有外加電場，也能表現出電偶極子距離的特性。因為它每個晶胞都有電偶極矩，而且它的極化率和溫度有關。
2.電滯回線
極化強度P和外部電場E之間的關系構成了電磁滯回線。壹般來說，晶體的壓電特性和自發極化特性是由晶體的對稱性決定的。而對於鐵晶體管來說，自發極化可以被外電場逆轉的特性是無法通過晶體結構預測的，只能通過測量磁滯回線(或者測量介電系數)來判斷。
磁滯回線表明鐵電晶體管內存在疇。鐵電晶體管通常由許多疇組成，每個疇具有相同的極化方向，但其極化方向與相鄰疇的極化方向不同。如果它是多晶的，不同疇中偏振強度的相對取向可能是不規則的，因為晶粒本身的取向是任意的。然而，如果它是單晶，則在不同疇中的偏振強度取向之間存在簡單的關系。為了清楚起見，這裏只考慮單晶的磁滯回線，偏振強度的取向只有兩種可能，即沿某壹軸的正方向或負方向。
假設在沒有外加電場的情況下，晶體的總電矩為零，晶體兩疇中的極化強度方向相反且相互平行。當向晶體施加外部電場時，沿著電場方向的極化強度的疇變大，而反平行方向的疇變小。這樣，極化強度p隨著外電場e的增大而增大，如圖中OA段的曲線所示。隨著電場強度的不斷增大，晶體只有單疇，晶體的極化強度達到飽和，相當於互補圖中靠近C的部分。這個線性部分推廣到外場為零的情況，在縱軸P上得到的截距稱為飽和偏振強度(即E點)。其實這也是各個疇原來的極化強度。
因此，飽和偏振強度是針對每個域的。如果電場從圖中的C開始減小，晶體的最大P值也會減小，但在零電場時，仍有殘余極化強度(D點)。必須註意，剩余偏振強度是針對整個晶體的。當點電場反轉到矯頑電場強度(即F點)時，剩余極化完全消失，當反轉電場的值繼續增大時，極化強度反轉。如果矯頑電場強度大於晶體的擊穿電場強度，那麽晶體在極化反轉之前就已經被電破壞了，所以不能說晶體具有鐵電性。
3.介電常數
當溫度高於某壹臨界溫度時，晶體的鐵電性消失，晶格發生變化，這就是鐵電體的居裏點。因為鐵電性的出現或消失總是伴隨著晶格結構的變化，是壹個相變過程。當晶體從非鐵電相(順電相)過渡到鐵電相時，晶體的許多物理性質是異常的。
對於壹級相變，經常出現潛熱，而對於二級相變，則出現比熱的突變。鐵電相中自發極化的強度與晶體自生形變有關，因此鐵電相晶格結構的對稱性低於非鐵電相(順電相)。如果晶體具有兩個或兩個以上的鐵電相，則代表順電相與鐵電相之間的相變溫度，統稱為轉變溫度或轉變溫度。(在這個鄰域中，介電系數經常快速且陡峭地下降。).
由於極化的非線性，鐵電體的介電系數不是常數，而是取決於外加電場。壹方面，磁滯回線中OA曲線在原點的斜率代表介電系數，即在測量介電系數ε時，外加電場很小。在轉變溫度附近，鐵電體的介電系數ε有壹個非常大的值，達到~的數量級。當溫度高於居裏點時，介電系數與溫度的關系服從居裏-外斯定律:
其中稱為特征溫度，壹般略低於居裏點，c稱為居裏常數，代表電子極化對介電系數的貢獻，在轉變溫度可以忽略。